осциллограф универсальный С1-159М, пластиковая труба с

подвижным поршнем, измерительная линейка, источник звука

(телефон), приемник звука (микрофон), соединительные провода,

термометр.

энергия идеального газа. Что такое число степеней свободы молекул.

освещается в современной литературе и рассматривается

судебными медиками в самых различных аспектах. Но, несмотря

на значительное число применяемых методов

морфофункционального, биохимического, биофизического и

другого плана, решение этого вопроса вызывает значительные

затруднения.

состояния биологических тканей в аспекте диагностики давности

механической травмы. Одной из биофизических характеристик, в

3470 Дж/(кг·К). Это значение определено при нормальных

условиях. Удельная теплоемкость тела человека переменная

величина. Она зависит от температуры и агрегатного состояния

(твердое, жидкое, газообразное).

термодинамических макропараметров состояния: давления Р,

температуры Т и объема V.

взаимодействия и размерами молекул, называется идеальным.

где m – масса газа; µ – молярная масса газа; R = 8,31 Дж/моль·К –

универсальная газовая постоянная, ν – количество вещества.

состояния, т.е. зависит только от температуры:

количеством тепла Q. Количество тепла, необходимое для

повышения температуры тела на один градус Кельвина,

называется теплоемкостью С:

теплоемкостью с. Молярная теплоемкость Сµ имеет размерность

Дж/моль·К и связана соотношением с удельной теплоемкостью

молярной теплоемкостью Сµ соотношением:

газа имеет вид:

от способа изменения состояния газа.

А = 0. При этом (5) перепишем в виде dQ = dU, следовательно, с

учетом (2) молярная теплоемкость при изохорном процессе равна:

на увеличение внутренней энергии, и на совершение газом работы

по расширению, против внешнего давления. В этом случае первое

поделив на dT, получим:

или

Интегрируя, получаем:

Потенцируя в итоге, имеем:

Величина γ (гамма) называется показателем адиабаты.

молекуле приписывают пять степеней свободы, то отношение

теплоемкостей для воздуха будет равно γ = 1,4. Это довольно

данными, полученными для чистого воздуха, свободного от CO2 и

паров воды при нормальных условиях. В данной работе

определяется отношение γ для воздуха по скорости звука в нем.

и представляют собой последовательные сгущения и разряжения

частиц среды. Распространение звука в первую очередь

характеризуется его скоростью. Скорость распространения волн в

дисперсия при ультразвуковых частотах.

многих свойств веществ, таких как сжимаемость газов и жидкостей,

упругости твёрдых тел. Измерение малых изменений скорости звука

является чувствительным методом определения наличия примесей в

газах и жидкостях. В данной работе предлагается определить

скорость звука в воздухе методом стоячих волн.

плоских волн с одинаковой амплитудой. Практически стоячие

волны возникают при отражении волн от преград. Падающая на

где A0 – амплитуда колебаний частиц (A1=A2=A0), ω = 2π/T –

волны λбег. Амплитуда стоячей волны зависит от x:

называются пучностями стоячей волны, точки, в которых

амплитуда равна нулю A = 0 называются узлами стоячей волны.

стоячая волна внутри наполненной воздухом трубы, например,

органной, или такой как в данной лабораторной работе.

волновода, внутри которой свободно перемещается поршень (3) с

измерительной линейкой на конце которого закреплён источник

звуковых сигналов телефонная мембрана (4), совершающая

звуковых сигналов (5). На другом конце волновода размещен

от микрофона (пунктирная линия рис. 1), фаза которой изменилась

на обратную, так как отражение происходит от среды акустически

более плотной.

акустический резонанс. Это происходит тогда, когда частота

звуковых колебаний телефонной мембраны (внешняя, вынуждающая

сила) приближается к одной из собственных частот воздушного

столба в трубе. Эта частота называется резонансной частотой. При

этой частоте звучание воздушного столба в трубе максимально.

микрофону, то можно добиться резонанса, то есть максимального

звучания воздушного столба, заключенного в трубе, при этом будет

слышно последовательно усиление и ослабление звука. В этом случае

в трубе образуются стоячие волны, причем у микрофона всегда будет

где n = 1, 2, 3… т.е. укладывалось нечетное число полуволн

которой впервые в трубе возникает резонанс. Очевидно, что в этом

случае n = 1 и L1 = λ0/2 откуда λ0 = 2L1. Зная L1 = const и найдя

соответствующую частоту ν, находят скорость

представляют собой последовательные сжатия и разрежения

частиц газа. Скорость распространения продольного импульса

волн υ в упругом стержне определяется по формуле:

где Е – модуль упругости (Юнга), ρ – плотность.

Юнга